自由對(duì)流熱轉(zhuǎn)移反應(yīng)從垂直加熱板到地表熱通量的振蕩

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1、自由對(duì)流熱轉(zhuǎn)移反應(yīng)從垂直加熱板到地表熱通量的振蕩馬侯賽因和SK達(dá)斯，孟加拉國(guó)達(dá)卡和DAS里斯，英國(guó)巴斯（收稿，1996年6月3日~1996年7月12日修訂）總結(jié)進(jìn)行調(diào)查的二維不穩(wěn)定層流沿半無(wú)限的豎直板和對(duì)流邊界的粘性不可壓縮流體的層流平均地表熱通量關(guān)于穩(wěn)定姿態(tài)的小幅度振蕩。浮力是有利的，從積極的熱通量板表面的流體與往常邊界層流的時(shí)間周期熱通量的相互作用滿(mǎn)足審查線(xiàn)性理論。解決方案是利用三種不同的方法，即擴(kuò)展的一系列擴(kuò)大低頻，高頻漸近級(jí)數(shù)展開(kāi)法和一般頻率的數(shù)值有限差分法已經(jīng)進(jìn)行了廣泛的參數(shù)計(jì)算，以便找到在波動(dòng)

2、的幅度和相位角的解決方案。人們已經(jīng)發(fā)現(xiàn)，振幅和相位角，零件表面的剪切應(yīng)力和表面溫度，這三種方法的預(yù)測(cè)是非常好的在各自有效期的范圍。11介紹在層流邊界層理論的領(lǐng)域，萊特希爾[1]是第一個(gè)研究的不穩(wěn)定平板和圓柱與被迫流動(dòng)的粘性不可壓縮流體的自由流，有小幅度的振蕩。自由對(duì)流的相似性解決方案從表面均勻熱通量與垂直板最初量是研究麻雀格雷格[2]和獲得附近的領(lǐng)先優(yōu)勢(shì)有效的解決方案。相應(yīng)的問(wèn)題是非定常對(duì)流沿垂直板表面溫度振蕩由納達(dá)和夏爾馬[3]和Eshghy等研究。[4]。muhuri和梅蒂[5]和Verma[6]分析

3、了非定常自由對(duì)流的振蕩表面溫度的影響。所有這些調(diào)查是基于這樣的假設(shè)，表面溫度執(zhí)行與時(shí)間有關(guān)的小振幅振蕩意味著溫度，和他們進(jìn)行了通過(guò)采用卡門(mén)Pohlhausen近似的積分法。為了獲得有效的領(lǐng)先優(yōu)勢(shì)，在附近的攝動(dòng)解下游地區(qū)，羅伊[7]認(rèn)為是高普朗特?cái)?shù)的同類(lèi)型的問(wèn)題，威爾克斯[8]研究了一個(gè)統(tǒng)一的表面熱通量垂直板自由對(duì)流的問(wèn)題。在規(guī)定的地表熱通量的垂直板的情況下，研究由梅爾金和Mahmood[，喬杜里和梅爾金[11]等人。這些作品被源源不斷局限，使解決方案得到了有效的距離，解決方案也給出了中間區(qū)域?；趯?duì)線(xiàn)性化

4、理論，凱萊赫和楊[12]研究了層流換熱反應(yīng)逃離對(duì)流邊界層沿垂直加熱板表面溫度振蕩的問(wèn)題，最近，侯賽因等調(diào)查同類(lèi)型的問(wèn)題，詳細(xì)的表面平均溫度，θω（x），“其中x與該板塊的領(lǐng)先優(yōu)勢(shì)的流向距離成正比。侯賽因等人提出解決方案，在表面熱的幅度和相位ζ，流向分布頻為小型和大型值的傳輸速率振蕩。也有人試圖匹配低或高頻率的振蕩。在相應(yīng)情況下的自由對(duì)流層邊界的垂直加熱板與非均勻表面熱通量還沒(méi)有被處理之前，應(yīng)當(dāng)指出，由于非均勻表面熱通量變化可能會(huì)出現(xiàn)比物理的表面均勻熱通量變化大。重要的是,要確定具體在多大程度上非均勻表面熱

5、通量會(huì)影響邊界層的響應(yīng)。目前本文考慮的粘性不可壓縮流體的非定常自由對(duì)流沿垂直的加熱板時(shí)，板面的熱通量有小幅度的振蕩大于平均通量，它本身作為前沿的距離n的功率變化。我們調(diào)查一般采用（一）延長(zhǎng)系列擴(kuò)展方法低頻率范圍內(nèi)，（二）漸近級(jí)數(shù)展開(kāi)法在高頻率范圍，（三）有限差分方法來(lái)尋找解決方案的方法。廣泛的進(jìn)行計(jì)算參數(shù)，以確定表面上的溫度和剪切應(yīng)力的不穩(wěn)定的影響。2數(shù)學(xué)公式在直角坐標(biāo)系中，一個(gè)半無(wú)限的垂直板被放置在y=0，X_>0的區(qū)域，使x的測(cè)量距離從前沿進(jìn)入到流體，而且y的正常測(cè)量從進(jìn)液板進(jìn)入到流體。遠(yuǎn)離表面的環(huán)境

6、流體溫度為T(mén)oo。作為一個(gè)積極的表面熱通量q~,,，結(jié)果從板中產(chǎn)生有利的浮力。在Boussinesq近似理論下，通常的Navier-Stokes方程和能量方程，兩三維不可壓縮流體，表面熱流率是時(shí)間相關(guān)的情況下，減少到以下邊界層方程（Kramer和排[14]）：其中u，v分別為x和速度場(chǎng)y的組件，ν是運(yùn)動(dòng)學(xué)粘度，T和Too是流體邊界層溫度和周?chē)黧w的溫度，g是重力加速度，fl是體積膨脹系數(shù)，α是熱擴(kuò)散系數(shù)。方程（1）-（3）要解決的邊界條件傳熱反應(yīng)103其中ω是振蕩頻率的表面熱通量而是一個(gè)衡量它的幅度。邊界

7、條件（4）建議式的解決方案。（1）-（3）可以發(fā)現(xiàn)，作為下列表達(dá)式的實(shí)部（石垣島）[15]：其中的組成部分和平均流量基本穩(wěn)定，滿(mǎn)足微分方程邊界條件ul,vi和是非定常流的組成部分，它滿(mǎn)足的微分方程受邊界條件為了獲得相似穩(wěn)定狀態(tài)方程（6）-（8），我們將介紹以下組的轉(zhuǎn)換：104文學(xué)碩士侯賽因等。在上面的滿(mǎn)足穩(wěn)態(tài)流的連續(xù)性方程，而是一個(gè)平均地表熱通量有關(guān)的常數(shù)。因此，我們獲得了方程滿(mǎn)足上述方程的邊界條件是這里的素?cái)?shù)用表示，是普朗特?cái)?shù)轉(zhuǎn)換（14）帶領(lǐng)我們轉(zhuǎn)換以下方程組。（10）-（13）波動(dòng)問(wèn)題的一部分：方程（

8、11）和（12），然后降低到邊界條件不穩(wěn)定的剪應(yīng)力和表面溫度是很難發(fā)現(xiàn)的，而這些可以從方程式中得到解決。（15）-（17）和（19）-（21）。在這里，我們提出了在振幅和相位的剪應(yīng)力和表面熱流率的解決方案。根據(jù)這些定義和代表的實(shí)部和虛部和的一部分。傳熱反應(yīng)方程（15）-（17）描述了穩(wěn)定的平均流量和溫度場(chǎng)。這些方程的解決方案已經(jīng)得到喬杜里和梅爾金的[11]相關(guān)的物理參數(shù)pr和n的不同的價(jià)值。方程（19）-（21）描述的波動(dòng)的解