等離子體約束和輸運

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1、第四章，等離子體約束和輸運引言實驗結(jié)果L-H轉(zhuǎn)換物理能量約束定標律粒子輸運動量約束L-H轉(zhuǎn)換物理輸運壘的特征寬度0.5-3cm，離子極向回旋半徑量級密度梯度增加，溫度梯度增加大的徑向電場，一般為負值離子極向旋轉(zhuǎn)速度增加湍流得到抑制密度漲落和磁漲落幅度降低漲落量間位相差變化徑向相關(guān)長度降低JFT-2M上L－H轉(zhuǎn)換前后邊界區(qū)參數(shù)分布極向旋轉(zhuǎn)速度，徑向電場，離子溫度，等離子體電位徑向電場的作用在歐姆加熱或Ｌ模中發(fā)現(xiàn)，Er驅(qū)動Er×B剪切流，使湍流去相關(guān)L-H轉(zhuǎn)換中對變化的驅(qū)動項的時序徑向力平衡方程轉(zhuǎn)換前轉(zhuǎn)換開始后轉(zhuǎn)換后期Er×B是抑制湍流的主要

2、原因．剪切流會驅(qū)動Kelvin-holmholtz不穩(wěn)定性，但磁剪切會予以抑制邊緣區(qū)剪切流的解耦作用湍流擴散系數(shù)D≈△Ｔ2/τcCT-6B裝置上的Hα線測量結(jié)果等效熱導(dǎo)～104cm2/s漲落幅度降低和電場剪切關(guān)系（理論）徑向電場和湍流輸運的相關(guān)Reynoldstrees（雷諾協(xié)強）的穩(wěn)定作用P.H.Diamond,et.al.Phys.FluidsB3(1991)1626湍流造成的電子、離子流可驅(qū)動徑向電流徑向電流可導(dǎo)致極向旋轉(zhuǎn)，其平均極向流Reynoldstrees可從等離子體電位測量反剪切位形的L-H轉(zhuǎn)換機制反剪切位形的形成：放電初期

3、快速加熱離軸電流驅(qū)動技術(shù)可能的轉(zhuǎn)換機制：負磁剪切抑制高n模抑制鋸齒振蕩▽ＰＶＴE’r抑制湍流L-H轉(zhuǎn)換徑向電場漲落m=n=0短的徑向相關(guān)有限徑向模數(shù)，kθk∥=0兩種類型新的L-H轉(zhuǎn)換物理機制：層狀（Zonal）流Zonal流和漂移波的關(guān)系Zonal流的隨機解耦Zonal流的數(shù)值模擬Zonal流的數(shù)值模擬（續(xù)）Zonal流的實驗觀測CHS上用雙HIB探針得到的穩(wěn)態(tài)zonal流Zonal流的時空結(jié)構(gòu)（從相關(guān)函數(shù)）空間相關(guān)（不同時間）H-1heliac的實驗結(jié)果Blob現(xiàn)象：直線裝置PISCES和Tore-Supra實驗結(jié)果比較Phys.Re

4、v.Lett.87(2001)965001PDF分析：斜度，Gauss分布＝０　　峰度，Gauss分布＝３Blob:刪削區(qū)漲落非線性耦合產(chǎn)生的相干結(jié)構(gòu)結(jié)構(gòu)沿磁力線伸長，截面近園形密度溫度較周圍高曲率漂移產(chǎn)生極化，E×B力向外運動，形成陣發(fā)型非擴散粒子損失Ｌ模的損失幅度遠大于Ｈ模數(shù)值模擬研究Blob穩(wěn)定性DIIID上的陣發(fā)現(xiàn)象和blobPhys.Plasmas8(2001)4826束發(fā)射光譜得到的密度分布，高密度區(qū)域尺度為2cm，極向徑向速度分別為5km/s,1.5km/s．幾種測量信號的相關(guān)Ｌ模和Ｈ模粒子流幅度邊緣臺基(pedestal)

5、作用DIIID能量約束增大因子和臺基壓強(kPa)的定標ASDAX上總儲熱能和邊緣電子壓強梯度關(guān)系L-H轉(zhuǎn)換閾值功率定標初期結(jié)果：閾值D2