彈塑性力學(xué)-巖土材料.ppt

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1、Drucker-Prager屈服條件?I1+?k=0?，k為正的材料常數(shù)（1）設(shè)Drucker-Prager的頂點(diǎn)與Mohr-Coulumb六棱錐的頂點(diǎn)重合k=?I1=??3C?ctan?（2）Drucker-Prager圓與Mohr-Coulumb六邊形在B點(diǎn)重合。關(guān)于強(qiáng)化的描述???p=?(?p)靜水壓力p作用下的剪切塑性變形行為???p=?(?p)且d(???p)>0加載???p=?(?p)且d(???p)<0卸載???p??(?p)彈性變形d?p=2d?設(shè)塑性勢(shì)：g=???p實(shí)驗(yàn)表明：?

2、稱(chēng)為膨脹角（1）拉伸區(qū)。屈服面與破壞面重合，沒(méi)有塑性變形發(fā)生，脆性特征。（2）壓縮－拉伸混合區(qū)，塑性強(qiáng)化區(qū)開(kāi)始逐漸形成。（3）低側(cè)壓力的壓縮區(qū)，塑性強(qiáng)化明顯，材料延性增加，基本服從本章介紹的屈服條件。（4）高側(cè)壓力的壓縮區(qū)。在各向等壓的應(yīng)力狀態(tài)下材料也會(huì)引起屈服。本章前面介紹的屈服條件主要反映的是剪切屈服，在應(yīng)力空間中是開(kāi)口的錐面，無(wú)法反映靜水壓力引起的屈服。為了能描述這一特性，一些學(xué)者提出了帽蓋模型，它是在Mohr-Coulumb錐面上（Drucker-Prager圓錐）加一個(gè)帽蓋，如圖3.12和圖3.11中的虛線(xiàn)。拉伸－

3、拉伸：拉伸－壓縮：和I1?0壓縮－拉伸：和I1?0壓縮－壓縮：應(yīng)當(dāng)強(qiáng)調(diào)指出：（1）本章前面介紹的屈服條件主要適用于拉壓混合區(qū)和低側(cè)壓力的壓縮區(qū)，描述塑性變形歷史的內(nèi)變量，一般仍采用累積塑性應(yīng)變，塑性本構(gòu)關(guān)系需采用非關(guān)聯(lián)流動(dòng)法則。（2）對(duì)高側(cè)壓力的壓縮區(qū)，應(yīng)增加帽蓋模型來(lái)描述，通常采用塑性體積應(yīng)變作為描述變形歷史的內(nèi)變量，塑性本構(gòu)關(guān)系需采用非關(guān)聯(lián)流動(dòng)法則。（3）對(duì)于拉伸區(qū)的變形特性應(yīng)用損傷力學(xué)描述。塑性應(yīng)力II?lusion公設(shè)在1-2-3-3?-4應(yīng)變循環(huán)中，只要產(chǎn)生塑性應(yīng)變，外力所做的功應(yīng)大于零（1）當(dāng)1點(diǎn)處在屈服面內(nèi)，即

4、?ij?，有（2）當(dāng)1點(diǎn)處在屈服面上，即?ij=，有在應(yīng)變空間，加載面可表示為：f(?ij,??)＝0塑性應(yīng)力增量與加載面的正交性加載條件是（1）彈塑性不耦合，應(yīng)力空間與應(yīng)變空間中的正交法則等價(jià)。（2）彈塑性耦合時(shí)，塑性應(yīng)變?cè)隽吭趹?yīng)力空間中與加載面不正交，即應(yīng)服從非關(guān)聯(lián)流動(dòng)法則。但使用該法則時(shí)需要確定塑性勢(shì)函數(shù)。（3）應(yīng)變空間中加載面總是不斷地?cái)U(kuò)大，即使是在軟化階段也不會(huì)收縮，