大學(xué)物理總復(fù)習(xí)課件.ppt

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1、第一章質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)學(xué)1)位置矢量r其在直角坐標(biāo)系中為由坐標(biāo)原點(diǎn)引向考察點(diǎn)的矢量，簡(jiǎn)稱(chēng)位矢。r的方向余弦是2）位移a、定義：由起始位置指向終了位置的有向線段；△t時(shí)間內(nèi)位置矢量的增量位移的模與矢量模的增量不是同一個(gè)量3)速度1）平均速度與平均速率讀成t時(shí)刻附近△t時(shí)間內(nèi)的平均速度（或速率）描述質(zhì)點(diǎn)位置變化和方向變化快慢的物理量2）瞬時(shí)速度與瞬時(shí)速率在一般情況下在直角坐標(biāo)系中是軌道切線方向上的單位矢?？梢?jiàn)速度是位矢對(duì)時(shí)間的變化率?？梢?jiàn)速率是速度的模。可見(jiàn)速率是路程對(duì)時(shí)間的變化率。在直角坐標(biāo)系中的表示式3）4、加速度描述質(zhì)點(diǎn)速

2、度大小和方向變化快慢的物理量為描述機(jī)械運(yùn)動(dòng)的狀態(tài)參量稱(chēng)為機(jī)械運(yùn)動(dòng)狀態(tài)的變化率1）平均加速度與瞬時(shí)加速度AoBvrD2）加速度　在直角坐標(biāo)系中3）切向加速度和法向加速度P1P2ABC△?△?a、切向加速度b、法向加速度3、圓周運(yùn)動(dòng)位矢速度加速度勻速率圓周運(yùn)動(dòng)：元位移1）圓周運(yùn)動(dòng)的線量描述例1.2　以速度v0平拋一小球，不計(jì)空氣阻力，求t時(shí)刻小球的切向加速度量值a?、法向加速度量值an和軌道的曲率半徑ρ.解：由圖可知第二章質(zhì)點(diǎn)動(dòng)力學(xué)2.1牛頓運(yùn)動(dòng)定律1）慣性定律一孤立質(zhì)點(diǎn)將永遠(yuǎn)保持其原來(lái)靜止或勻速直線運(yùn)動(dòng)狀態(tài)。2）牛頓第

3、二定律：物體受到外力作用時(shí)，它所獲得加速度的大小與合外力的大小成正比；與物體的質(zhì)量成反比；加速度的方向與合外力F的方向相同。當(dāng)物體A以力F1作用在物體B上時(shí)，物體B也必定同時(shí)以力F2作用在物體A上.F1和F2大小相等，方向相反，且力的作用線在同一直線上.作用力與反作用力：①總是成對(duì)出現(xiàn)，一一對(duì)應(yīng)的；②不是一對(duì)平衡力；③是屬于同一性質(zhì)的力。3）牛頓第三定律2.2動(dòng)量定理１）質(zhì)點(diǎn)的動(dòng)量定理在牛頓力學(xué)中，物體的質(zhì)量可視為常數(shù)故即力的瞬時(shí)效應(yīng)→力的積累效應(yīng)──加速度：牛頓定律兩個(gè)質(zhì)點(diǎn)構(gòu)成的系統(tǒng)對(duì)質(zhì)點(diǎn)系:系統(tǒng)、內(nèi)力、外力M1:

4、M2:2）質(zhì)點(diǎn)系的動(dòng)量定理例2-4：一彈性球質(zhì)量m=0.2kg，速度v=m/s，與墻碰撞后以原速率彈回，且碰撞前后的運(yùn)動(dòng)方向和墻的法線所夾的角都是（見(jiàn)圖），設(shè)球和墻的碰撞時(shí)間△t=0.05s，α=60°，求碰撞時(shí)間內(nèi)，球和墻的平均相互作用力。解：以球?yàn)檠芯繉?duì)象，設(shè)墻對(duì)球的平均作用力是，球在碰撞前后的速度分別是和，由動(dòng)量定理可得將沖量和動(dòng)量分別沿圖中N和x的方向分解可得到解方程得根據(jù)牛頓第三定律可知，球?qū)Φ钠骄饔昧εc的大小相等方向相反，即垂直于墻面向里。例2-5:一輛裝礦砂的車(chē)廂以?＝4m·s－1的速率從漏斗下通過(guò)

5、，每秒落入車(chē)廂的礦砂為k＝200kg·s－1，如欲使車(chē)廂保持速率不變，須施與車(chē)廂多大的牽引力(忽略車(chē)廂與地面的摩擦)？解:設(shè)t時(shí)刻已落入車(chē)廂的礦砂質(zhì)量為m，經(jīng)過(guò)dt后又有dm＝kdt的礦砂落入車(chē)廂.取m和m＋dm為研究對(duì)象，則系統(tǒng)沿x方向的動(dòng)量定理為Fdt＝(m+dm)?－(m?+dm·0)＝?dm＝?kdt則:F＝k?＝200×4＝800(N)2.4、動(dòng)能定理令Ek是狀態(tài)量，相對(duì)量，與參照系的選擇有關(guān)。合力對(duì)質(zhì)點(diǎn)作的功等于質(zhì)點(diǎn)動(dòng)能的增量質(zhì)點(diǎn)的動(dòng)能定理2.5.機(jī)械能守恒定律對(duì)于一個(gè)系統(tǒng)在只有保守內(nèi)力作功時(shí)，系統(tǒng)的機(jī)械

6、能不變?；?若dW外=0且dW內(nèi)非=0時(shí)，E＝常量——稱(chēng)機(jī)械能守恒律:系統(tǒng)與外界無(wú)機(jī)械能的交換:系統(tǒng)內(nèi)部無(wú)機(jī)械能與其他能量形式的轉(zhuǎn)換若系統(tǒng)機(jī)械能守恒,則是不是動(dòng)能和勢(shì)能都不改變？第5章　氣體動(dòng)理論基礎(chǔ)１.溫度概念溫度表征物體冷熱程度的宏觀狀態(tài)參量。溫度概念的建立是以熱平衡為基礎(chǔ)的2、熱力學(xué)第零定律:如果兩個(gè)系統(tǒng)分別與第三個(gè)系統(tǒng)達(dá)到熱平衡，那么，這兩個(gè)系統(tǒng)彼此也處于熱平衡。(熱平衡定律)。3.理想氣體狀態(tài)方程克拉珀龍方程Mmol為氣體的摩爾質(zhì)量；M為氣體的質(zhì)量；R為普適氣體常量，R=8.31(J﹒mol-1﹒K-1)；

7、平衡態(tài)還常用狀態(tài)圖中的一個(gè)點(diǎn)來(lái)表示(p－V圖、p－T圖、V－T圖)pV0A(p1,V1,T1)B(p2,V2,T2)理想氣體狀態(tài)方程的其他形式—玻爾茲曼常量（N?氣體分子數(shù)NA?阿伏伽德羅常數(shù)n?氣體分子數(shù)密度）例理想氣體體積為V，壓強(qiáng)為p，溫度為T(mén),一個(gè)分子的質(zhì)量為m，k為玻爾茲曼常量，R為摩爾氣體常量，則該理想氣體的分子數(shù)為：（A）B）（C）D）4.理想氣體的壓強(qiáng)和溫度A、理想氣體分子模型和統(tǒng)計(jì)假設(shè)理想氣體的分子模型：(1)分子可以看作質(zhì)點(diǎn)。(2)除碰撞外，分子力可以略去不計(jì)。(3)分子間的碰撞是完全彈性的。理想

8、氣體的分子模型是彈性的自由運(yùn)動(dòng)的質(zhì)點(diǎn)。分子的平均平動(dòng)動(dòng)能B、理想氣體分子壓強(qiáng)—分子數(shù)密度C、理想氣體的溫度k為玻爾茲曼常量溫度也只有統(tǒng)計(jì)意義：是大量分子熱運(yùn)動(dòng)平均平動(dòng)動(dòng)能的量度。5.能量均分定理理想氣體的分子的平均平動(dòng)動(dòng)能在平衡態(tài)下，分子的熱運(yùn)動(dòng)碰撞的結(jié)果，使得沒(méi)有那一個(gè)自由度上的能量分配比其它自由度上的能量更占優(yōu)勢(shì)。氣體處于平衡態(tài)時(shí)，分子的任