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《沖擊載荷下含表面裂紋圓柱殼體的動(dòng)態(tài)斷裂》由會(huì)員上傳分享,免費(fèi)在線(xiàn)閱讀,更多相關(guān)內(nèi)容在行業(yè)資料-天天文庫(kù)。
1、維普資訊http://www.cqvip.com第23卷第1期應(yīng)用力學(xué)學(xué)報(bào)Vo1.23N0.12006年3月CHINESEJOURNALOFAPPLIEDMECIIANICSMar.2OO6文章編號(hào):1000—4939(2006)01—0053—04沖擊載荷下含表面裂紋圓柱殼體的動(dòng)態(tài)斷裂郭瑞平劉官?gòu)d范天佑。趙劍衡譚福利(裝備指揮技術(shù)學(xué)院北京10l4l6)(內(nèi)蒙古師范大學(xué)呼和浩特010022)。(北京理工大學(xué)北京100081)(中國(guó)工程物理研究院成都610003)摘要:動(dòng)態(tài)載荷下含表面裂紋的有限尺寸構(gòu)件
2、的斷裂問(wèn)題在工程實(shí)踐中有著重要意義,但由于此類(lèi)問(wèn)題非常復(fù)雜,目前還不能求得解析解。本文針對(duì)含軸向半橢圓盤(pán)狀表面裂紋的圓柱殼體,應(yīng)用有限元法研究了動(dòng)態(tài)栽荷下其斷裂問(wèn)題,計(jì)算了動(dòng)態(tài)應(yīng)力強(qiáng)度因子與靜態(tài)應(yīng)力強(qiáng)度因予的比值K”(£)/KI“。從計(jì)算結(jié)果可以得出,比值K(f)/Kf“與結(jié)構(gòu)和裂紋的尺寸有關(guān),而與沖擊載荷的大小無(wú)關(guān)本文所得結(jié)果在一定程度上揭示了圓柱殼體表面、裂紋面、物質(zhì)慣性和彈性波的相互作用及其對(duì)動(dòng)態(tài)斷裂的影響。關(guān)鍵詞:圓柱殼體;表面裂紋;動(dòng)態(tài)載荷;動(dòng)態(tài)應(yīng)力強(qiáng)度因子;有限元法中圖分類(lèi)號(hào):0346;T
3、B12文獻(xiàn)標(biāo)識(shí)碼:A揭示了自由表面對(duì)波的反射與散射情況,從而為該1引言類(lèi)問(wèn)題的深入研究提供了數(shù)值模擬結(jié)果。物體表面往往是一個(gè)裂紋源,工程實(shí)踐中的多2本構(gòu)方程、邊界條件及初始數(shù)脆性破壞都是由零件或結(jié)構(gòu)中的表面(非穿透性)條件裂紋的傳播而引起的,所以對(duì)表面裂紋的研究,是彈性斷裂力學(xué)的一個(gè)十分重要的課題L1J。表面裂紋的如圖1所示,設(shè)圓柱殼內(nèi)、外表面半徑分別為研究可追溯到1962年,Irwin]首先研究了表面裂R,R,外表面縱向半橢圓型裂紋位于平面=0紋問(wèn)題,他在Green和Sneddon關(guān)于三維橢圓盤(pán)狀上
4、,。,b分別為橢圓表面裂紋的長(zhǎng)、短半徑,該區(qū)域埋藏裂紋的解析解的基礎(chǔ)上],第一個(gè)提出了表面n.可表示為裂紋的近似解。1972年,Swedlow[4J編輯了國(guó)際上第一本表面裂紋專(zhuān)題會(huì)議論文集,內(nèi)容涉及表面裂'.Il_,,≤1?(_z≤R2)(?1)a紋的物理問(wèn)題、力學(xué)模型、斷裂準(zhǔn)則和計(jì)算方法等。殼體內(nèi)表面受壓力(r,,,£)一一P。.廠(chǎng)(£),其中動(dòng)態(tài)加載下對(duì)結(jié)構(gòu)斷裂的研究在理論上和實(shí)踐上都很有意義,但動(dòng)力學(xué)問(wèn)題較靜力學(xué)問(wèn)題更加復(fù).廠(chǎng)(z)是任一時(shí)間函數(shù)。物體的平衡方程為%,+f=+(2)雜,有關(guān)動(dòng)態(tài)斷
5、裂方面的專(zhuān)著∞。。=l也沒(méi)有包含相關(guān)其中表示應(yīng)力張量,.為體力,P質(zhì)量密度,c為阻問(wèn)題的解析解或近似解析解。本文應(yīng)用有限元法對(duì)尼系數(shù),“為位移分量,厶,為速度分量,五為加速度動(dòng)態(tài)載荷下含半橢圓盤(pán)狀表面裂紋的圓柱殼體的斷裂情況進(jìn)行了分析,通過(guò)計(jì)算裂紋的張開(kāi)位移得到分量,和c矗分別表示慣性力和阻尼力。平衡方程了動(dòng)態(tài)應(yīng)力強(qiáng)度因子的值,所得結(jié)果在一定程度上中出現(xiàn)慣性力和阻尼力是彈性動(dòng)力學(xué)和靜力學(xué)相區(qū)*基金項(xiàng)目:國(guó)家自然科學(xué)基金(10176003)來(lái)稿日期:2004—1】一2l修回日期:2005—07—30第一
6、作者簡(jiǎn)介:郭瑞平,,l968年生,博士.裝備指揮技術(shù)學(xué)院數(shù)學(xué)教研室副教授l研究方向:固體力學(xué)維普資訊http://www.cqvip.com54應(yīng)用力學(xué)學(xué)報(bào)第23卷別的基本特點(diǎn)之一。應(yīng)變其中M是質(zhì)量矩陣,c是阻尼矩陣,K是剛度矩陣,與位移的幾何關(guān)系是(fi(t)),(h(t)),(口(£))分別是結(jié)點(diǎn)加速度向量、速1度向量和位移向量,(R(丁))是結(jié)點(diǎn)載荷向量。e一寺(砒。,+“川)采用Newmark方法Ⅲ求解運(yùn)動(dòng)方程(12),選(3)取時(shí)間步長(zhǎng)△£(由于Newmark方法是無(wú)條件穩(wěn)定物理方程為的,因
7、此時(shí)間步長(zhǎng)△£的大小不影響解的穩(wěn)定性),則=D“z£(4)略去阻尼項(xiàng)后,方程(12)化為其中DJ表示j張量。M(五件)+K(a件)一{R件)(13)由于對(duì)稱(chēng)性,只需考圖1含半橢圓外表面其中位移、速度和加速度滿(mǎn)足如下關(guān)系慮上半空間(或下半空裂紋的圓柱殼體f{厶件)(二)+△(1一口){)+/xta(a件),間),此時(shí)邊界條件為l0≤口≤1;r:==Rl:=一P0-廠(chǎng)(£),,口==0}{(n件)=(n)+AtIh)+[(o.5一盧)(a)+(14)r===R2:,r=坩==0;I盧{件)]△£,0:0,
8、(r,z)∈1"2l:==&=0;(5)l0≤盧≤0.050—0,(r,z)1"21:一0,一一0;當(dāng)口≥0.5,≤0.25(O.5+a)時(shí),上述算法是元條z=0:“一0件穩(wěn)定的。初始條件為(n。)和{二。)可由初值條件(6)確定,{。)可通“(,y,,O)=0,“(z,y,,O)=0(6)過(guò)下面方程得到上述問(wèn)題的解決是在邊界條件和初始條件下求M/fi。)={Ro)一KIa。)(15)解如下彈性動(dòng)力學(xué)方程組【8在計(jì)算時(shí),可令體力為零,并令一言,===言P