《剛體動(dòng)力學(xué) 》ppt課件

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1、第6章剛體動(dòng)力學(xué)貓習(xí)慣于在陽(yáng)臺(tái)上睡覺(jué)，因而從陽(yáng)臺(tái)上掉下來(lái)的事情時(shí)有發(fā)生。長(zhǎng)期的觀察表明貓從高層樓房的陽(yáng)臺(tái)掉到樓外的人行道上時(shí)，受傷的程度將隨高度的增加而減少，為什么會(huì)這樣呢？§6.1力矩剛體繞定軸轉(zhuǎn)動(dòng)微分方程一.力矩力改變剛體的轉(zhuǎn)動(dòng)狀態(tài)剛體獲得角加速度力F對(duì)z軸的力矩力矩取決于力的大小、方向和作用點(diǎn)在剛體的定軸轉(zhuǎn)動(dòng)中，力矩只有兩個(gè)指向????質(zhì)點(diǎn)獲得加速度改變質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)狀態(tài)？hA?(1)力對(duì)點(diǎn)的力矩O.(2)力對(duì)定軸力矩的矢量形式力矩的方向由右螺旋法則確定(3)力對(duì)任意點(diǎn)的力矩，在通過(guò)該點(diǎn)的任一軸上的投影，等于該力對(duì)該軸

2、的力矩討論hA?xL?OMy例已知棒長(zhǎng)L,質(zhì)量M，在摩擦系數(shù)為?的桌面轉(zhuǎn)動(dòng)(如圖)解根據(jù)力矩xdxTT'例如TT'在定軸轉(zhuǎn)動(dòng)中，力矩可用代數(shù)值進(jìn)行計(jì)算?求摩擦力對(duì)y軸的力矩剛體的轉(zhuǎn)動(dòng)定律作用在剛體上所有的外力對(duì)定軸z軸的力矩的代數(shù)和剛體對(duì)z軸的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量(1)M正比于?，力矩越大，剛體的?越大(2)力矩相同，若轉(zhuǎn)動(dòng)慣量不同，產(chǎn)生的角加速度不同二.剛體對(duì)定軸的轉(zhuǎn)動(dòng)定律實(shí)驗(yàn)證明當(dāng)M為零時(shí)，則剛體保持靜止或勻速轉(zhuǎn)動(dòng)當(dāng)存在M時(shí)，?與M成正比，而與J成反比(3)與牛頓定律比較：討論在國(guó)際單位中k=1?O理論推證取一質(zhì)量元切線方向?qū)?/p>

3、定軸的力矩對(duì)所有質(zhì)元合內(nèi)力矩=0合外力矩M剛體的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量J?三.轉(zhuǎn)動(dòng)慣量定義式質(zhì)量不連續(xù)分布質(zhì)量連續(xù)分布計(jì)算轉(zhuǎn)動(dòng)慣量的三個(gè)要素:(1)總質(zhì)量(2)質(zhì)量分布(3)轉(zhuǎn)軸的位置(1)J與剛體的總質(zhì)量有關(guān)例如兩根等長(zhǎng)的細(xì)木棒和細(xì)鐵棒繞端點(diǎn)軸轉(zhuǎn)動(dòng)慣量LzOxdxM?(2)J與質(zhì)量分布有關(guān)例如圓環(huán)繞中心軸旋轉(zhuǎn)的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量例如圓盤繞中心軸旋轉(zhuǎn)的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量dlOmROmrdrROLxdxMzLOxdxM四.平行軸定理及垂直軸定理zLCMz'z(3)J與轉(zhuǎn)軸的位置有關(guān)1.平行軸定理:剛體繞任意軸的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量:剛體繞通過(guò)質(zhì)心的軸:兩軸間垂直距離例

4、均勻細(xì)棒的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量2.(薄板)垂直軸定理ML例如求對(duì)圓盤的一條直徑的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量已知yxz圓盤RCmx,y軸在薄板內(nèi)；z軸垂直薄板。zxy(1)飛輪的角加速度(2)如以重量P=98N的物體掛在繩端，試計(jì)算飛輪的角加速解(1)(2)兩者區(qū)別五.轉(zhuǎn)動(dòng)定律的應(yīng)用舉例例求一輕繩繞在半徑r=20cm的飛輪邊緣，在繩端施以F=98N的拉力，飛輪的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量J=0.5kg·m2，飛輪與轉(zhuǎn)軸間的摩擦不計(jì)，(見(jiàn)圖)一根長(zhǎng)為l，質(zhì)量為m的均勻細(xì)直棒，可繞軸O在豎直平面內(nèi)轉(zhuǎn)動(dòng)，初始時(shí)它在水平位置求它由此下擺?角時(shí)的?Olm?Cx解取一質(zhì)元重力對(duì)整個(gè)

5、棒的合力矩等于重力全部集中于質(zhì)心所產(chǎn)生的力矩dm例圓盤以?0在桌面上轉(zhuǎn)動(dòng),受摩擦力而靜止解例求到圓盤靜止所需時(shí)間取一質(zhì)元由轉(zhuǎn)動(dòng)定律摩擦力矩??R例一個(gè)剛體系統(tǒng)，如圖所示，已知，轉(zhuǎn)動(dòng)慣量，現(xiàn)有一水平力作用于距軸為l'處求軸對(duì)棒的作用力（也稱軸反力）。解設(shè)軸對(duì)棒的作用力為N由質(zhì)心運(yùn)動(dòng)定理打擊中心質(zhì)心運(yùn)動(dòng)定理與轉(zhuǎn)動(dòng)定律聯(lián)用質(zhì)點(diǎn)系由轉(zhuǎn)動(dòng)定律§6.2繞定軸轉(zhuǎn)動(dòng)剛體的動(dòng)能動(dòng)能定理一.轉(zhuǎn)動(dòng)動(dòng)能z?O設(shè)系統(tǒng)包括有N個(gè)質(zhì)量元,其動(dòng)能為各質(zhì)量元速度不同，但角速度相同剛體的總動(dòng)能P?繞定軸轉(zhuǎn)動(dòng)剛體的動(dòng)能等于剛體對(duì)轉(zhuǎn)軸的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量與其角速度平方乘

6、積的一半結(jié)論取二.力矩的功?O功的定義力矩作功的微分形式對(duì)一有限過(guò)程若M=C(積分形式）力的累積過(guò)程——力矩的空間累積效應(yīng)??.P三.轉(zhuǎn)動(dòng)動(dòng)能定理——力矩功的效果對(duì)于一有限過(guò)程繞定軸轉(zhuǎn)動(dòng)剛體在任一過(guò)程中動(dòng)能的增量，等于在該過(guò)程中作用在剛體上所有外力所作功的總和。這就是繞定軸轉(zhuǎn)動(dòng)剛體的——?jiǎng)幽芏ɡ?2)力矩的功就是力的功。(3)內(nèi)力矩作功之和為零。討論(1)合力矩的功剛體的機(jī)械能剛體重力勢(shì)能剛體的機(jī)械能質(zhì)心的勢(shì)能剛體的機(jī)械能守恒對(duì)于包括剛體的系統(tǒng)，功能原理和機(jī)械能守恒定律仍成立??例一根長(zhǎng)為l，質(zhì)量為m的均勻細(xì)直棒，可繞軸

7、O在豎直平面內(nèi)轉(zhuǎn)動(dòng)，初始時(shí)它在水平位置解由動(dòng)能定理求它由此下擺?角時(shí)的?此題也可用機(jī)械能守恒定律方便求解Olm?Cx圖示裝置可用來(lái)測(cè)量物體的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量。待測(cè)物體A裝在轉(zhuǎn)動(dòng)架上，轉(zhuǎn)軸Z上裝一半徑為r的輕鼓輪，繩的一端纏繞在鼓輪上，另一端繞過(guò)定滑輪懸掛一質(zhì)量為m的重物。重物下落時(shí)，由繩帶動(dòng)被測(cè)物體A繞Z軸轉(zhuǎn)動(dòng)。今測(cè)得重物由靜止下落一段距離h，所用時(shí)間為t，例解分析（機(jī)械能）：求物體A對(duì)Z軸的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量Jz。設(shè)繩子不可伸縮，繩子、各輪質(zhì)量及輪軸處的摩擦力矩忽略不計(jì)。若滑輪質(zhì)量不可忽略，怎樣？機(jī)械能守恒一.質(zhì)點(diǎn)動(dòng)量矩(角動(dòng)量)定理和

8、動(dòng)量矩守恒定律1.質(zhì)點(diǎn)的動(dòng)量矩(對(duì)O點(diǎn))其大小(1)質(zhì)點(diǎn)的動(dòng)量矩與質(zhì)點(diǎn)的動(dòng)量及位矢(取決于固定點(diǎn)的選擇)有關(guān)特例：質(zhì)點(diǎn)作圓周運(yùn)動(dòng)§6.3動(dòng)量矩和動(dòng)量矩守恒定律說(shuō)明O?S慣性參照系(2)當(dāng)質(zhì)點(diǎn)作平面運(yùn)動(dòng)時(shí)，質(zhì)點(diǎn)對(duì)運(yùn)動(dòng)平面內(nèi)某參考點(diǎn)O的動(dòng)量矩也稱為質(zhì)點(diǎn)對(duì)過(guò)O垂直于運(yùn)動(dòng)平面的軸的動(dòng)量矩(3)質(zhì)點(diǎn)對(duì)某點(diǎn)的動(dòng)量矩,在通過(guò)該點(diǎn)的